Rankineov ciklus: razlika između inačica
Izbrisani sadržaj Dodani sadržaj
m Uklonjena promjena suradnika Lasta, vraćeno na zadnju inačicu suradnika Pliskin |
Nema sažetka uređivanja |
||
Redak 26:
==Varijable==
<table border="0" cellspacing="8">
<tr><td><math>\
<tr><td><math>q_{m}\,</math></td><td>[[Maseni protok|Maseni protok]] (masa u jedinici vremena)</td></tr>
<tr><td><math>
<tr><td><math>\eta_{
<tr><td><math>\eta_{
<tr><td><math>h_1, h_2, h_3, h_4\,</math></td><td>Specifične entalpije istaknutih točaka procesa</td></tr>
<tr><td><math>h_{4s}\,</math></td><td>Specifična entalpija na izlazu iz turbine kada bi ekspanzija bila idealna (izentropska)</td></tr>
Redak 36:
</table>
==Jednadžbe==
Prve četiri jednadžbe dobivene su iz jednostavnih bilanci mase i energije za pojedine kontrolne volumene. Peta jednadžba predstavlja termodinamički stupanj djelovanja, odnosno efikasnost kao omjer neto dobivene snage i ulazne topline. Budući da pumpa troši vrlo malo rada dobivenog turbinom, jednadžba se može pojednostaviti.
{|
| <math>\frac{\Phi_{\mathit{dov}}} {q_{m}} = h_3 - h_2</math>
|
<math>\frac{P_{\mathit{pumpe}}} {q_{m}} = h_2 - h_1
\approx
\frac{v_1{\Delta}p}{\eta_{pumpe}}
\approx
\frac{v_1 (p_2 - p_1)}{\eta_{pumpe}}</math>
|-
|
<math>\frac{\Phi_{\mathit{odv}}} {q_{m}} = h_4 - h_1</math>
|
<math>\frac{P_{\mathit{turbine}}} {q_{m}} = h_3 - h_4 = (h_3 - h_{4s}) \times {\eta_{turb}}</math>
|-
||
<math>\eta_{R} = \frac{P_{\mathit{turbine}}-P_{\mathit{pumpe}}} {\Phi_{\mathit{dov}}} \approx \frac{P_{\mathit{turbine}}} {\Phi_{\mathit{dov}}}</math>
|}
{{mrva-fiz}}
| |||