Jednadžba gibanja: razlika između inačica
Izbrisani sadržaj Dodani sadržaj
vertikalno, horizontalno->okomito, vodoravno |
m typog |
||
Redak 24:
prema kojem se iz izračunanog ili izmjerenog [[ubrzanje|ubrzanja]] ''a'' uvijek može odrediti [[sila]] ''F'' koja djeluje na česticu [[masa|mase]] ''m'' ([[dinamički sustavi]]). Najjednostavniji je oblik jednadžbe gibanja:
:<math> m \cdot a =
pri čemu se stvarne sile koje djeluju na tijelo u smjeru ubrzanja ''a'' uračunavaju s pozitivnim, a one suprotnoga smjera s negativnim predznakom. Za dva tijela jednadžbe gibanja glase:
:<math> m_1 \cdot a_1 =
:<math> m_2 \cdot a_2 =
gdje je iskorišten [[Newtonovi zakoni gibanja|treći Newtonov aksiom]] sile ''F<sub>12</sub>'' i protusile ''– F<sub>21</sub>'', koje su između dvaju tijela jednako velike, ali imaju suprotan smjer. Jednadžbe gibanja za sustav vezanih čestica pišu se na temelju [[Jean le Rond d'Alembert|D’Alembertova načela]]. Newtonove jednadžbe gibanja jedne ili mnoštva čestica u općim koordinatama sustava i komponentama brzine [[Joseph-Louis Lagrange|Lagrangeove]] su generalizirane jednadžbe, odnosno [[William Rowan Hamilton|Hamiltonove]] kanonske jednadžbe gibanja, ako se koristi Hamiltonova funkcija sustava ([[energetsko stanje]]) ovisna o općim [[impuls]]ima i [[Kartezijev koordinatni sustav|prostornim koordinatama]].
Redak 41:
{{Glavni|Jednoliko pravocrtno gibanje}}
'''Jednoliko pravocrtno gibanje'''
[[Jednadžba]] za brzinu tijela tijekom jednolikog pravocrtnog gibanja je:
Redak 71:
{{Glavni|Jednoliko gibanje po kružnici}}
'''Jednoliko gibanje po kružnici''' ili '''jednoliko kružno gibanje''' je takvo [[kružno gibanje]] kod kojega [[brzina]] ne mijenja iznos. Promatra se gibanje točke ili čestice (tijela zanemarive veličine) po [[kružnica|kružnici]]. Kod većeg tijela promatra se gibanje po kružnici njegovog [[centar masa|centra masa]]. Svako jednoliko gibanje može se odrediti kao gibanje kod kojega točka (tijelo) u jednakim [[vrijeme|vremenskim intervalima]] (vremenskim razmacima) prelazi jednake puteve. To znači da su prosječni iznosi brzine u svim vremenskim intervalima jednaki, to jest da brzina ne mijenja iznos. Prilikom jednolike [[vrtnja|vrtnje]] (rotacije) krutog tijela oko nepomične osi, ne mijenja se njegova [[kutna brzina]], a
:<math> v = {s \over t} </math> odnosno <math> \omega = {\varphi \over t}</math>
Redak 96:
:<math> v_y = v_0 \cdot \sin \alpha - g \cdot t </math>
Vrijeme i put potrebni da tijelo dođe do tjemena parabole jednaki su vremenu i putu koji su potrebni tijelu da [[slobodni pad|padne]] na tlo. Kosi hitac u bezzračnom prostoru opisujemo jednadžbama: <ref>{{cite web | url=https://element.hr/artikli/file/1251 | title= Kinematika 2.2 Krivocrtno gibanje
:<math> x = (v_0 \cdot \cos \alpha) \cdot t </math>
Redak 102:
:<math> y = (v_0 \cdot \sin \alpha) \cdot t - g \cdot \frac{t^2}{2} </math>
[[Okomiti hitac]] i [[vodoravni hitac]] su posebni slučajevi kosog hica. <ref>{{cite web | url=http://rgn.hr/~lfrgic/nids_lfrgic/PDF_PRINT_MEHANIKA_II_KINEMATIKA/Print_N_E5_Hici_Krivolinijski_Kinematika_2008.pdf | title= Krivolinijsko gibanje materijalne točke
:<math> y = x \cdot \tan \alpha - \frac{g}{2} \cdot \frac{x^2}{v_0^2 \cdot \cos^2 \alpha} </math>
Iz te jednadžbe lako se izračuna domet ''D'', a to je ona točka gdje parabola siječe os x. Za tu točku je ''y'' = 0, a ''x'' = ''D'':
|